Бо́льцмана постоя́нная - физическая постоянная k, равная отношению универсальной газовой постоянной R к числу Авогадро NA : k = R/NA = 1,3807·10-23 Дж/К. Названа по имени Л. Больцмана.
* * *
БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ - БО́ЛЬЦМАНА ПОСТОЯ́ННАЯ, физическая постоянная k, равная отношению универсальной газовой постоянной R к числу Авогадро NA: k = R/NA = 1,3807.10-23 Дж/К. Названа по имени Л. Больцмана.
БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ - физическая постоянная k, равная отношению универсальной газовой постоянной R к числу Авогадро NA: k = R/NA = 1,3807.10-23 Дж/К. Названа по имени Л. Больцмана.
Бо́льцмана при́нцип - соотношение S = klnW между энтропией S и термодинамической вероятностью W (k - постоянная Больцмана). На принципе Больцмана основано статистическое истолкование второго начала термодинамики: природные процессы стремятся перевести термодинамическую систему из состояний менее вероятных в состояния более вероятные (то есть привести систему в равновесное состояние, для которого значения W и S максимальны).
* * *
БОЛЬЦМАНА ПРИНЦИП - БО́ЛЬЦМАНА ПРИ́НЦИП, соотношение S = k lnW между энтропией S и термодинамической вероятностью W (k - постоянная Больцмана). На Больцмана принципе основано статистическое истолкование второго начала термодинамики (см. ВТОРОЕ НАЧАЛО ТЕРМОДИНАМИКИ): природные процессы стремятся перевести термодинамическую систему из состояний менее вероятных в состояния более вероятные (т. е. привести систему в равновесное состояние, для которого значения W и S максимальны).
БОЛЬЦМАНА ПРИНЦИП - соотношение S - k lnW между энтропией S и термодинамической вероятностью W (k - постоянная Больцмана). На Больцмана принципе основано статистическое истолкование второго начала термодинамики: природные процессы стремятся перевести термодинамическую систему из состояний менее вероятных в состояния более вероятные (т. е. привести систему в равновесное состояние, для которого значения W и S максимальны).
Бо́льцмана распределе́ние (Максвелла-Больцмана распределение), равновесное распределение частиц идеального газа по энергиям во внешнем силовом поле (например, в поле тяготения); определяется функцией распределения f ≈ e-E/kT, где Е - сумма кинетической и потенциальной энергий частицы, Т - абсолютная температура, k - постоянная Больцмана; является обобщением Л. Больцманом (1868-71) распределения Максвелла частиц по скоростям.
* * *
БОЛЬЦМАНА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ - БО́ЛЬЦМАНА РАСПРЕДЕЛЕ́НИЕ (Максвелла - Больцмана распределение), равновесное распределение частиц идеального газа по энергиям (E) во внешнем силовом поле (напр., в поле тяготения); определяется функцией распределения f БОЛЬЦМАНА РАСПРЕДЕЛЕНИЕ e-E/kT, где E - сумма кинетической и потенциальной энергий частицы, T - абсолютная температура, k - постоянная Больцмана; является обобщением Л. Больцманом (1868-71) максвелловского распределения частиц по скоростям.
БОЛЬЦМАНА распределение (Максвелла - Больцмана распределение) - равновесное распределение частиц идеального газа по энергиям (E) во внешнем силовом поле (напр., в поле тяготения); определяется функцией распределения f ~ e-E/kT, где E - сумма кинетической и потенциальной энергий частицы, T - абсолютная температура, k - постоянная Больцмана; является обобщением Л. Больцманом (1868-71) максвелловского распределения частиц по скоростям.
Бо́льцмана стати́стика - описывает свойства систем, содержащих большое число невзаимодействующих, различимых между собой (в отличие от квантовых статистик) частиц, движущихся по законам классической механики (то есть свойства классического идеального газа). Предложена Л. Больцманом в 1868-71.
* * *
БОЛЬЦМАНА СТАТИСТИКА - БО́ЛЬЦМАНА СТАТИ́СТИКА, статистический метод описания идеального газа в состоянии термодинамического равновесия для частиц, движущихся по законам классической механики.
БОЛЬЦМАНА СТАТИСТИКА - статистический метод описания идеального газа в состоянии термодинамического равновесия для частиц, движущихся по законам классической механики.